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编辑推荐

　　《电磁通论》1860年夏日的一天，29岁的麦克斯韦作为英国皇家学院的年轻教授，带着新写的论文，登门拜访-年近七句的法拉第。这是一次伟大的会见，是一位伟人的实验家与一位伟人的理论家的灵魂之约和才智的奇妙碰撞。四年后，麦克斯书大胆预言了电磁波的存在并断定光也是一种电磁波！今天，麦克斯韦方程被誉为改变世界的最伟大的方程；而由他亲手创建的卡文迪什实验室，英才辈出，至今造就了近30位诺贝尔奖获得者。

内容简介

　　麦克斯韦的电磁理论不仅在理论上是物理科学的重大突破和完美综合，而且从技术上产生出惊人结果。一方面通过电工学使整个文明社会电气化，使工业自动化成为可能；另一方面，通过电磁波的预言和发现，直接把人类引导到无线电世纪，而这构成了信息与传媒社会的必不可少的物质基础。

作者简介

　　麦克斯韦，1831年6月13日生于英国苏格兰的爱丁堡，1879年11月5日卒于英国剑桥。
　　麦克斯韦原姓克勒克，家族从16世纪时起就在爱丁堡一带很有名望，在18世纪中曾两度和麦克斯韦家族联姻。麦克斯韦的父亲约翰·克拉克在继承一处田产时按照当时的契约而承袭了麦克斯韦这个姓氏。田产位于苏格兰南部，包括一处住宅（格伦莱尔园）和1500英亩土地，在铁路修通以前离爱丁堡有两天的行程。后来麦克斯韦最重要的科学著作就是在那里写成的。
　　麦克斯韦出生于爱丁堡，随后就随父母回到了自己的庄园。他的父亲受的是法学教育，但对近于实用的、技术性的学问有兴趣，后来成为爱丁堡皇家学会的会员。他的母亲名弗朗西斯（Frances），母家姓凯（Cay），性情果敢，临事有决断，生麦克斯韦时她已经40岁，8年以后就因癌症去世了。
　　当时苏格兰的等级观念还不像英格兰那样严重。麦克斯韦幼时常和农民子弟一起玩耍，学会了当地的方言，而且终生未变。他从小就由母亲照管和教育；丧母以后，他父亲曾给他请过一个家庭教师，但那人教育不得法，只在麦克斯韦的性格上留下了有害的影响，所以不久便被辞退了。
　　麦克斯韦于，1841年进入爱丁堡公学（Edinburgh Academy）.在那里结识了两个好友：后来成为人文学者并和另外一个人合撰了麦克斯韦传的坎贝尔（L.Campbell）和后来成为爱丁堡大学自然哲学教授的泰特（P.G.Tait）。从1845年起，他父亲恢复出席爱丁堡皇家学会的会议，他一般都随父亲前往。1847年，他进入爱丁堡大学，在实验技术和治学态度方面都受到了良好的训练。他成绩优良，但并不是同辈中最好的一个。

目录

弁言
《电磁通论》导读
译者前言
第一版原序
第二收康序
第三版原序
绪论　量的测量

第一编　静电学
第一章　现象的描述
第二章　静电的初等数学理论
第三章　论导体组中的电功和电能
第四章　普遍定理
第五章　两个带电体系之间的机械作用
第六章　论平衡点和平衡线
第七章　简单事例中的等势面和电感线的形状
第八章　简单的带电事例
第九章　球谐函数
第十章　共焦二次曲面
第十一章　电像和电反演的理论
第十二章　二维空间中的共轭函数理论
第十三章　静电仪器

第二编　动电学
第十四章　电流
第十五章　电导和电阻
第十六章　接触物体之间的电动势
第十七章　电解导电
第十八章　电解极化
第十九章　线性电流
第二十章　三维空间中的导电
第二十一章 三维空间中的电阻和电导
第二十二章 不均匀媒质中的导电
第二十三章 电介质中的导电
第二十四章 电阻的测量
第二十五章 关于物质的电阻

第三编　磁学
第二十六章　磁学的初等理论
第二十七章　磁力和磁感
第二十八章　磁管和磁壳
第二十九章　感生磁化
第三十章　磁感应的特殊问题
第三十一章 感生磁的韦伯理论
第三十二章　磁学测量
第三十三章　关于地磁
……

精彩书摘

　　《电磁通论》：
　　如果我们确定一个时间T，使得按照沉积的耗散率来看，整个的沉积将在T内被消除，则我们可以把T叫做耗散时间的模量。当沉积密度很小时：T是很大的，可能以天计或以月计，当沉积趋于它的极限值时T就迅速地减小，而且也许会是一秒的一个很小的分数。事实上，耗散率很快地增加，以致当电流强度保持不变时分离开的气体不是增大沉积密度而是刚一形成就会作为气泡而逸出。
　　因此，当极化很弱时和当极化达到其极限值时，电解池中各电极的极化状态就是很不相同的。例如，如果把一些带有铂电极的稀硫酸电解池串联起来，并且把一个小电动势例如单一丹聂耳电池的电动势接到电路中，这个电动势就会在一段非常短的时间内产生一个电流，因为，在一段很短的时间之后，由各电解池的极化所引起的电动势就会把丹聂耳电池的电动势平衡掉。
　　在如此微弱的极化状态下，耗散将是很小的，而且它将通过很缓慢的气体吸收和液体中的扩散来进行。这种耗散的速率由一个非常弱的电流来指示，这一电流继续流动而没有任何显著的气体分离。
　　如果我们在极化状态的很短的建立时间内忽略这种耗散，并且用Q来代表电流在这一时间内传递的电量，那么，如果A是一个电极的面积，而是假设为均匀的沉积密度，就有Q＝A。
　　如果现在我们把电解装置的电极从丹聂耳电池断开并把它们接在一个能够测量通过它的总电量的电流计上，则当极化消失时就会有一个近似等于Q的电量被放掉。
　　因此我们就可以把这种实际上是一种形式的里特尔次级电堆的装置的作用和一个莱顿瓶的作用相比较。
　　次级电堆和莱顿瓶都能够被充以一定数量的电，然后也可以把电再放掉。在放电过程中，一个近似等于所充电荷的电量将沿相反方向流过去，充入的和放掉的电量之差，部分地起源于耗散；这种过程在少量充电的事例中是很慢的，但是当充电超过某一限度时，过程就变得非常地快，充电和放电之差的另一部分起源于这样一件事实：当二电极连接了一段足以产生一次表观上完全的放电的时间，从而电流已经完全消失以后，如果我们把电极分开，过了一段时间以后再把它们接起来，我们就会得到和原先的放电方向相同的第二次放电。这叫做剩余放电，而且是莱顿瓶的一个现象，正如是次级电堆的现象一样。
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前言/序言

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